空心超導球體

　　***hollowsuperconductingsphere***

　　設內外半徑分別為r1和r2***r1≤r≤r2***，壁厚d=r2-r1的第一類超導體的空心球體處於外磁場強度H0中。令ζ=r/δ，Δ=d/δ，δ=δ0/ψ，δ0為大樣品弱磁場穿透深度，ψ是有序參量。設H1和M分別是空腔中磁場強度和樣品磁矩。按GL理論，徐龍道和Zharkov給出的部分主要結果如下：

　　`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$時，

　　H1=6H0ζ2ζ1-2e-Δ，

　　M=-H0r23***1-3δ/r2***/2

　　所以對厚壁樣品，腔內H1≈0，只要H0低於臨界磁場，球殼層可視為磁遮蔽物，樣品可利用為磁遮蔽體。對$\zeta_1\gt\gt1$和$\Delta\lt\lt1$的情形，則

　　H1=H0/***1 ζ1Δ/3***，

　　M=-H0r23[1-1/***1 ζ1Δ/3***]/2

　　可見，若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$，則$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以，雖然$d\lt\lt\delta$，但磁場仍被遮蔽而很難透入空腔，稱ζ1Δ/3為的遮蔽因子。相反，$\zeta_1\Delta\lt\lt1$，則H1≈H0，球殼層幾乎不起遮蔽磁場的作用。對M講，也可作同樣討論。此外，類似於實心小樣品，也可求出各種臨界磁場HK1，HK，HK2和臨界尺寸等。